3 generazione di frequenza differenziale di sorgente luminosa ultra-veloce a infrarossi medi ad alta potenza 3.3 Generazione di frequenza differenziale di impulsi ultracorti a infrarossi medi sintonizzabili ad alta potenza da 2-5 μm Per ottenere un impulso ultra-corto a infrarossi medio sintonizzabili ad alta potenza da 2-5 μm, un impulso ultra-corto ad alta energia da 1,55 μm viene utilizzato per ampliare lo spettro a 1,3-1,9 μm tramite un sess(Sequencing Energy Sequencing System) e sostituisce la luce del segnale nella figura 7(a) nel sistema di generazione di frequenza differenziale. Tutti i componenti del sistema di differenza di frequenza sono identici a quelli della figura 7(a). Regolazione dell'energia dell'impulso di ingresso del sesso permette di sintonizzare lo spettro della luce del segnale da 1,3 a 1,9 μm, e spostare lateralmente il cristallo ppln(www.wisoptic.com) corrisponde al periodo di polarizzazione con le lunghezze d'onda della pompa e delle luci del segnale. La figura 11 mostra lo spettro e la potenza corrispondenti a una potenza di pompa di 15 W. La potenza massima si trova ad una lunghezza d'onda di 3,28 μm(corrispondente a una lunghezza d'onda del segnale di 1,5 μm), con una potenza di uscita media di 1,87 w e un'energia a impulso singolo di 56 nj. Man mano che aumenta la lunghezza d'onda del ruller, la sua potenza media di uscita diminuisce, con una potenza media di 1,02 w a una lunghezza d'onda centrale di 4,8 μm. Evidenti picchi di assorbimento di biossido di carbonio e acqua sono osservati negli spettri a lunghezze d'onda di 4,2 μm e 2,7 μm. I picchi spettrali a 2,7 μm e 2,25 μm sono il risultato della generazione di differenza di frequenza della luce della pompa e della luce del segnale a 1,65 μm e 1,9 μm, rispettivamente. A causa della mancanza di un filtro passa-banda per separare questi due componenti della luce del segnale, le frequenze di inattività di entrambe le bande vengono emesse simultaneamente al contatore di potenza. Regolare il periodo di polarizzazione ppln (www.wisoptic.com) per ottenere la corrispondenza quasi-fase in una banda può sopprimere l'efficienza di generazione dell'altro componente spettrale, ma l'effetto è limitato. La potenza di uscita finale è di 1,1 w, che include la potenza totale di entrambi i picchi spettrali. La potenza dell'impulso della luce della pompa è stata aumentata a 30 w, e la differenza di frequenza è stata utilizzata con impulsi di segnale con lunghezze d'onda centrali di 1,35 μm, 1,4 μm, 1,45 μm, 1,55 μm e 1,6 μm per ottenere luce ruota con lunghezze d'onda rispettivamente di 4,2 μm, 3,9 μm, 3,58 μm, 3,06 μm e 2,9 μm, con potenze di 1,98 w, 2,48 w, 2,73 w, 2,58 w e 3,02 w. Quando la lunghezza d'onda del segnale è stata sintonizzata a 1,3 μm, il sesso ha generato una larghezza di banda del lobo laterale spettrale più ampia. Utilizzando lo stesso filtro passa-banda di 50 nm, la larghezza di banda di frequenza corrispondente alla lunghezza d'onda centrale più corta di 1,3 μm era ancora più ampia, con conseguente larghezza di impulso più stretta. Dopo l'amplificazione con il processo dfg, la potenza di picco era più elevata, causando l'impulso a auto-messa a fuoco nel cristallo, danneggiando infine il cristallo. Figura 11. Spettro di uscita e potenza dell'infrarosso medio a onda corta sintonizzabile ad alta potenza da 2 5μm Figura 11. Spettro di uscita e potenza della sorgente laser a infrarossi medio-a onda corta sintonizzabile ad alta potenza 2-5μm.